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CHAPITRE V

POLARISATION ROTATOIRE. — DISPERSION

121. Pour trouver les équations

(1)

${\begin{aligned}-\rho {\frac {d^{2}\xi }{dt^{2}}}&=\sum {\frac {d}{dx}}\cdot {\frac {d\mathrm {W} _{2}}{d\xi '_{x}}}\\[1.5ex]-\rho {\frac {d^{2}\eta }{dt^{2}}}&=\sum {\frac {d}{dx}}\cdot {\frac {d\mathrm {W} _{2}}{d\eta '_{x}}}\\[1.5ex]-\rho {\frac {d^{2}\zeta }{dt^{2}}}&=\sum {\frac {d}{dx}}\cdot {\frac {d\mathrm {W} _{2}}{d\zeta '_{x}}}\\\end{aligned}}$

du mouvement d’une molécule dans un milieu élastique (32), nous avons admis (14) que les quantités $\mathrm {D} x,$ $\mathrm {D} y,$ $\mathrm {D} z$ étant de l’ordre du rayon d’activité moléculaire, nous pouvions, dans les expressions de $\mathrm {D} \xi ,$ $\mathrm {D} \eta ,$ $\mathrm {D} \zeta ,$ négliger les termes contenant $\mathrm {D} x^{2},$ $\mathrm {D} y^{2},$ $\mathrm {D} z^{2}.$ Il en résultait que $\mathrm {D} \xi ,$ $\mathrm {D} \eta ,$ $\mathrm {D} \zeta$ étaient des fonctions linéaires des neufs dérivées partielles de $\xi ,$ $\eta ,$ $\zeta$ par rapport aux variables $x,$ $y,$ $z,$ et que $\mathrm {W} _{2}$ était une fonction homogène et du second ordre par rapport à ces neuf dérivées.

Nous avons ensuite (41) cherché ce que devenaient les équations (1) dans le cas des milieux isotropes, et nous avons vu (42) que le mouvement des molécules dans un tel milieu se