CXXVI.
Un changement si considérable ne saurait s’expliquer que par les formules de l’Article CIX. En effet, supposons que la valeur de 
ne renferme que deux termes, ou au moins que les deux autres soient assez petits pour pouvoir être négligés, de sorte qu’on ait simplement
![{\displaystyle z_{2}=\lambda '_{2}\sin \left[\left(\mu _{2}+{\frac {n}{2}}\sigma '\right)t+\eta '_{2}\right]+\lambda ''_{2}\sin \left[\left(\mu _{2}+{\frac {n}{2}}\sigma ''\right)t+\eta ''_{2}\right].}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/be855b236e417d1c01b2b1e6ca5ab4444c8117a5)
On aura, en nommant 
la tangente de l’inclinaison de l’orbite et 
la distance du satellite au nœud ascendant (Article CXI),
savoir, en négligeant les termes de l’ordre de 
![{\displaystyle {\begin{aligned}\tau _{2}=&{\sqrt {\lambda _{2}^{'2}+\lambda _{2}^{''2}+2\lambda '_{2}\lambda ''_{2}\cos \left[{\frac {n}{2}}(\sigma '-\sigma '')t+\eta '_{2}-\eta ''_{2}\right]}},\\\operatorname {tang} \psi _{2}=&{\frac {\lambda '_{2}\sin \left[\left(\mu _{2}+{\cfrac {n}{2}}\sigma '\right)t+\eta '_{2}\right]+\lambda ''_{2}\sin \left[\left(\mu _{2}+{\cfrac {n}{2}}\sigma ''\right)t+\eta ''_{2}\right]}{\lambda '_{2}\cos \left[\left(\mu _{2}+{\cfrac {n}{2}}\sigma '\right)t+\eta '_{2}\right]+\lambda ''_{2}\cos \left[\left(\mu _{2}+{\cfrac {n}{2}}\sigma ''\right)t+\eta ''_{2}\right]}}.\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c782d4b1b8bad2d4deb5d3e6d55a168e46094af0)
Donc la plus grande valeur de 
sera 
et la plus petite 
donc
par conséquent
d’où lon tire
environ
