de nos formules, appliquée aux mouvements des cordes vibrantes, est la même que M. Daniel Bernoulli a inventée sur ce sujet, comme on l’a exposé dans le Chapitre II ; si donc ce grand homme a pu croire qu’une solution purement analytique était en elle-même incapable de faire connaître la véritable nature de ces mouvements, ces recherches pourront ouvrir une route nouvelle pour faire des applications de calcul à des sujets qui n’en paraissaient pas susceptibles, et servir à perfectionner l’Analyse. Au reste, on ne peut trop estimer la sagacité et la pénétration de ce célèbre Géomètre, qui, par un pur examen synthétique de la question proposée, est parvenu à réduire à des lois simples et générales des mouvements qui semblent s’y refuser par leur nature.
33. Avant que d’abandonner cette matière, examinons encore les cas où les vibrations composées peuvent devenir simples et régulières.
Il est visible que ceci arrivera toutes les fois que
sera égal à
savoir quand tous les termes exprimés généralement par
se réduiront à un seul quel qu’il soit. Soit
le quantième du terme restant, on aura (27)
![{\displaystyle y_{\mu }={\frac {2}{m}}\mathrm {P} _{s}\sin {\frac {s\mu \varpi }{2m}}\cos \left(2t{\sqrt {e}}\sin {\frac {s\varpi }{4m}}\right)}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/22e21a74a2bfb7f365da81c2dbe9c9126e2a4c7c)
![{\displaystyle +{\frac {1}{m{\sqrt {e}}}}{\frac {\mathrm {Q} _{s}\sin {\cfrac {s\mu \varpi }{2m}}\sin \left(2t{\sqrt {e}}\sin {\cfrac {s\varpi }{4m}}\right)}{\sin {\cfrac {s\varpi }{4m}}}}\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8d5d33a1519ecb10146673dd9b1e9ec431e9f1b1)
ensuite il faudra que
![{\displaystyle \mathrm {P_{1}=0,\quad P_{2}=0,\quad P_{3}=0} ,\ldots ,\quad \mathrm {P} _{m-1}=0,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ae2cdc056a00d9bb79de75b9b31c7f0dbf7affc2)
excepté
et de même
![{\displaystyle \mathrm {Q_{1}=0,\quad Q_{2}=0,\quad Q_{3}=0} ,\ldots ,\quad \mathrm {Q} _{m-1}=0,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/11bfb030ab81de7f4e28b252d096dfa79b8f846c)
excepté
d’où l’on tirera les conditions requises dans le premier état du système, afin que les vibrations des corps suivent les lois proposées. On aura donc ces deux équations :
![{\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {Y} _{1}\sin {\frac {\sigma \varpi }{2m}}+\mathrm {Y} _{2}\sin {\frac {2\sigma \varpi }{2m}}+\mathrm {Y} _{3}\sin {\frac {3\sigma \varpi }{2m}}+\ldots +\mathrm {Y} _{m-1}\sin {\frac {(m-1)\sigma \varpi }{2m}}=0.\\\mathrm {V} _{1}\sin {\frac {\sigma \varpi }{2m}}+\mathrm {V} _{2}\sin {\frac {2\sigma \varpi }{2m}}+\mathrm {V} _{3}\sin {\frac {3\sigma \varpi }{2m}}+\ldots +\mathrm {V} _{m-1}\sin {\frac {(m-1)\sigma \varpi }{2m}}=0.\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/555448b926afdb09e89dff807748d8bb6107c238)