Page:Langevin - La physique depuis vingt ans, 1923.djvu/381

qu’elle représente une quantité de mouvement dirigée dans le sens de la propagation, perpendiculaire au plan d’onde qui contient les deux champs électrique et magnétique ; d’autre part, ces champs étant perpendiculaires l’un à l’autre, l’angle α est droit, et si l’on tient compte de la relation (7) qui existe entre leurs grandeurs et de (8), il vient pour la densité g de la quantité de mouvement :

(11)

$\scriptstyle g\ =\ {\tfrac {\mathrm {K} _{0}h^{2}}{4\pi \mathrm {V} }}$.

La densité d’énergie a pour valeur, en vertu de (7) :

(12)

$\scriptstyle \mathrm {E} \ =\ {\tfrac {\mathrm {K} _{0}h^{2}}{8\pi }}+{\tfrac {\mu _{0}\mathrm {H} ^{2}}{8\pi }}\ =\ {\tfrac {\mathrm {K} _{0}h^{2}}{4\pi }}$.

D’où la relation très simple relative au cas d’une onde plane :

(13)

$\scriptstyle g\ =\ {\tfrac {\mathrm {E} }{\mathrm {V} }}$.

La pression de radiation se calcule immédiatement à partir de ce résultat : elle est due à la transmission à l’obstacle de la quantité de mouvement que représente le rayonnement absorbé. Si l’absorption est complète et l’incidence normale, on a, pour la pression de radiation ou quantité de mouvement transmise par unité de surface et par unité de temps, ce que contient le rayonnement sur une longueur égale à sa vitesse de propagation V, c’est-