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vitesse est en tout point du champ dans la direction de celle-ci. Cette densité a pour valeur :

$\scriptstyle g\ =\ {\tfrac {\mu _{0}e^{2}v\sin \alpha }{r^{4}}}$.

On voit facilement que la quantité de mouvement totale localisée dans le sillage est dirigée suivant la vitesse par raison de symétrie ; on l’obtient en intégrant dans tout le volume extérieur à la sphère le produit de chaque élément de volume par la projection $\scriptstyle g\sin \alpha$ de la densité correspondante sur la direction de la vitesse, et on obtient au total :

$\scriptstyle \mathrm {G} \ =\ {\tfrac {2\mu _{0}e^{2}}{3a}}v$.

On trouve bien ainsi, aux faibles vitesses, une masse maupertuisienne $\scriptstyle {\tfrac {\mathrm {G} }{v}}$ qui se confond avec la masse cinétique déjà obtenue :

$\scriptstyle m_{0}\ =\ {\tfrac {2\mu _{0}e^{2}}{3a}}$.

12. Cas des grandes vitesses. — Les diverses définitions de la masse ne coïncident plus, pour la partie électromagnétique de l’inertie, lorsque la vitesse cesse d’être petite par rapport à V, et toutes conduisent à des valeurs qui, partant de m₀ pour les faibles vitesses, augmentent avec v et deviennent infinies pour la limite V.

De même que l’énergie cinétique $\scriptstyle w\ =\ \mathrm {W} _{e}+\mathrm {W} _{m}-\mathrm {W} _{0}$