de l’onde que pour celui qui fuit devant elle.
Nous pourrions déduire ce résultat du groupe de transformation de Lorentz qui donne la correspondance entre les mesures d’une même grandeur, le champ électrique de l’onde par exemple, faites simultanément par les deux observateurs. Mais nous pouvons, en nous contentant des termes du premier ordre qui suffiront pour notre objet, trouver cette relation de la manière suivante :
Par définition, le champ électrique de l’onde est mesuré, pour l’observateur O1, par la force qui s’exerce dans l’onde sur une charge électrique unité immobile par rapport à lui.
Soit h1 cette force. Pour l’observateur O0, la charge électrique considérée est en mouvement dans le sens opposé à la propagation, normalement à l’onde avec la vitesse v. Elle est donc soumise, pour lui, non seulement à la force électrique, mais encore à la force électromagnétique de Lorentz résultant de son mouvement en présence du champ magnétique de l’onde. Comme ce champ magnétique est perpendiculaire au champ électrique, l’application de la loi que traduit la formule (9) montre que cette force électromagnétique a même direction et même sens que la force électrique. Si h0 et H0 sont les deux champs présents dans l’onde pour l’observateur O0, la force qui s’exerce sur la charge unité considérée a pour valeur :
Mais, puisqu’il s’agit d’une onde plane, on a entre les deux champs la relation (7), d’où résulte,
