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en tenant compte de (8), la valeur $\scriptstyle h_{0}(1\ +\ \beta )$ mesurée par l’observateur O₀. Comme il résulte d’ailleurs du principe de relativité que les mesures d’une même force, faites par deux observateurs en mouvement l’un par rapport à l’autre, ne diffèrent qu’au second ordre en fonction de leur vitesse relative, on peut écrire à ce même degré d’approximation :

(21)

$\scriptstyle h_{1}\ =\ h_{0}(1\ +\ \beta )$.

Pour une onde se propageant dans le sens opposé par rapport aux mêmes observateurs, on aurait au contraire :

(22)

$\scriptstyle h_{1}\ =\ h_{0}(1\ -\ \beta )$.

L’onde reste ainsi toujours moins intense pour celui des deux observateurs qui semble à l’autre fuir devant elle.

Les densités d’énergie et de quantité de mouvement dans l’onde, données par les relations (11) et (12), exactes à la fois pour les deux observateurs, ne seront pas les mêmes pour eux deux et seront entre elles dans le rapport $\scriptstyle (1\ +\ \beta )^{2}$ ou $\scriptstyle (1\ -\ \beta )^{2}$, suivant le sens dans lequel se propagera l’onde.

16. L’inertie du rayonnement. — Considérons maintenant un récipient de forme particulièrement simple constitué par deux lames planes parallèles, parfaitement réfléchissantes sur leurs faces en regard, et situées à distance d l’une de l’autre. Supposons enfermé entre elles un rayonnement électromagnétique de composition spectrale quelconque se propageant par ondes planes parallèles