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du Soleil, cette formule donne la valeur ($\mathrm {R}$ étant pris égal au rayon du Soleil),

$\alpha =1''{,}74,$

exactement vérifiée par les mesures faites au cours de l’éclipse totale du 29 mai 1919.

Enfin, pour des événements qui se passent en un même point à distance $\mathrm {R}$ du centre $(dr=d\theta =d\varphi =0$ et $r=\mathrm {R} ),$ la formule (14) donne

$ds^{2}=\left(1-\mathrm {\frac {2GM}{RV^{2}}} \right)dt^{2}.$

La même succession d’événements (vibration lumineuse d’un atome) se passant à grande distance du Soleil (sur la Terre, par exemple) on aurait le même $ds^{2}$ (si les deux successions se produisent sur un atome en chute libre dans les deux cas), mais un $dt$ différent du précédent et donné par ($\mathrm {R}$ étant supposé infini)

$ds^{2}=dt'^{2},$

d’où

$dt={\frac {dt'}{\sqrt {1-\mathrm {\frac {2GM}{RV^{2}}} }}}=dt'\left(1+\mathrm {\frac {GM}{RV^{2}}} \right)$

en première approximation.

Donc la période des vibrations lumineuses d’un même atome doit être plus longue à la surface du Soleil