L’expression de la force perpendiculaire à
et agissante de
vers
est
or on a
![{\displaystyle \mathrm {\frac {ZL}{TR}} =\sin p\cos q\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a8a893209da51cf6b2ad97eb79b7fa356ff495a9)
ainsi la force perpendiculaire à
est ![{\displaystyle dpdqdr\sin ^{2}p\cos q.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/7bc5e24811f3d34518db64067919b50d7c30266c)
Pour avoir présentement l’attraction entière du sphéroïde, il faut prendre les intégrales
![{\displaystyle \iiint dpdqdr\sin ^{2}p\sin q\quad }](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f736c3fa40ae099d72fdb57a29250b8783b4d7c9)
et
![{\displaystyle \quad \iiint dpdqdr\sin ^{2}p\cos q,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8bd0ef86e07df9a19d2798ca4fe5452e557471d5)
pour toute l’étendue du corps, en intégrant successivement par rapport aux trois variables
et ![{\displaystyle p.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/88532f4eab1d4cef71ef96c0f8c98cac36fd9257)
En intégrant d’abord par rapport à
elles deviennent
![{\displaystyle \iint dpdq(r'+r)\sin ^{2}p\sin q}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/7733d6929f5819b8cf408c6fc7f90f0a543860f4)
et
![{\displaystyle \iint dpdq(r'+r)\sin ^{2}p\cos q,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/d20aa225433408ea8df3b8b01c70094204ad6f39)
en représentant par
le rayon
prolongé depuis
jusqu’au point où il sort du sphéroïde, et par
ce même rayon prolongé de l’autre côté de
jusqu’au point de sortie ; d’où l’on voit que
est négatif.
Pour intégrer présentement les différentielles
![{\displaystyle dpdq(r'+r)\sin ^{2}p\sin q\quad }](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/649397d08d737eca9c5f54d56732921db866c87a)
et
![{\displaystyle \quad dpdq(r'+r)\sin ^{2}p\cos q,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/38baf72d9dfd387df9ed7627dca2a965ff80d6ed)
par rapport aux variables
et
il faut connaître
et
en fonctions de
et de
Je suppose conséquemment le point
à la surface du sphéroïde ; en menant de ce point à l’axe
la perpendiculaire
on aura, par la nature de la courbe génératrice ![{\displaystyle \mathrm {AMB} ,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/6833db9522594da07e9073dcba7ae8deaa267230)
![{\displaystyle \mathrm {{\overline {RC}}^{2}} =a^{2}\left[1+\alpha \varphi (\mathrm {CK} )\right]^{2}\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0941c13678eb427d8a0e3f699d3916311171aa19)
et si, comme je le ferai toujours dans la suite, on néglige les quantités de l’ordre
on aura
![{\displaystyle \mathrm {{\overline {RC}}^{2}} =a^{2}\left[1+2\alpha \varphi (\mathrm {CK} )\right].}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f8906df3d0958bbddf6d1e0cb2894fd5fbb69bfd)
Cherchons présentement les expressions de
et de ![{\displaystyle \mathrm {CK} .}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c93e63bc1032745a5d93c6aaa0882f25107b2742)