![{\displaystyle z'={\frac {4h{\sqrt {kl}}}{k^{3}{\sqrt {2\pi \,x}}}}.(sin.k-k.cos.k)\left(cos.{\frac {gt^{2}}{4x}}+sin.{\frac {gt^{2}}{4x}}\right)\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/7057cef98065d38bf60cdfc31def2ab1d93da44f)
expression qui devient nulle, comme cela doit être, lorsque
et par suite
deviennent infinies.
Pour une valeur donnée de cette quantité
l’ordonnée
diminue à mesure que
augmente, mais seulement dans le rapport de
à
au contraire, la valeur de
du no 19 suivait la raison inverse de la distance : il en résulte donc qu’à de grandes distances du lieu de l’ébranlement primitif, les ondes dont les lois sont comprises dans la nouvelle formule, seront beaucoup plus sensibles que celles que nous avons précédemment examinées. Ces nouvelles ondes sont, pour cette raison, celles qu’il importe le plus de considérer, et nous allons déterminer, dans le plus grand détail, les lois de leur propagation.
(22) Faisons, pour abréger,
![{\displaystyle {\frac {4h{\sqrt {kl}}}{k^{3}{\sqrt {2\pi \,x}}}}.(sin.k-k.cos.k)=\mathrm {K} ,\qquad cos.{\frac {gt^{2}}{4x}}+sin.{\frac {gt^{2}}{4x}}=\mathrm {T} \,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/fb7691278be37e338437763c6a86ae886591544e)
nous aurons
![{\displaystyle \qquad \qquad \qquad \qquad z'=\mathrm {K\,T} .}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f1f79394cf56aa021e50feb2996ebee15413eb40)
est une fonction périodique, dont le maximum est égal à
et a lieu quand
est un multiple quelconque de
augmenté de
À cause que
est très grande par rapport à
cette fonction varie très-rapidement, et passe dans un temps très-court de son maximum positif à son maximum négatif : si l’on désigne ce temps par
en négligeant
on aura
![{\displaystyle {\frac {g(t+t')^{2}}{4x}}-{\frac {gt^{2}}{4x}}={\frac {gtt'}{2x}}=\pi \,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/739e22c50468202b5fc094bc9f56c31d0bc42de2)