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aux expériences connues à l’époque de la publication de son ouvrage^[1]. Creighton^[2] prit l’exposant $6$ qui lui parut mieux s’accorder avec les résultats du docteur Ure. M. Southern^[3] adopta le nombre $5{,}13$ qu’il détermina sans doute par tâtonnement. M. Tredgold^[4] rétablit l’exposant de Creighton, en changeant le coëfficient ; enfin, M. Coriolis^[5], dans l’intéressant ouvrage qu’il vient de publier, s’arrête à l’exposant $5{,}355,$ déduit des observations de Dalton au-dessous de $100^{\circ },$ et de la table que nous avons donnée dans le rapport provisoire adressé au Gouvernement^[6]. Cette formule diffère très-peu de celle que nous avions employée à cette époque pour calculer la table dont il vient d’être question ; elle satisfait très-bien aux observations extrêmes et ne s’écarte que de $2$ ou $3$ dixièmes de degré des nombres intermédiaires ; mais nous préférons, comme étant d’un usage plus facile et d’une exactitude encore plus parfaite, la formule $e=(1+0{,}7153t)^{5},$ où $e$ exprime l’élasticité en atmosphères de $0^{\text{m}}{,}76$ et $t$ la température à partir du $100$^e degré, positivement en-dessus et négativement en-dessous, en prenant pour unité l’intervalle de $100^{\circ }.$ Le seul coëfficient qui

1. Natural philos. t. 2, p. 400.
2. Philosophical Magazine, t. 53, p. 266.
3. Robison mecan. philosophy, t. 2, p. 172.
4. Traité des machines à vapeur, 1828, in-4^o, trad. de Mellet, p. 101
5. Du calcul de l’effet des machines, 1829, in-4^o, p. 58. La formule est $e=\left({\frac {1+0{,}01878t}{2{,}878}}\right)^{5{,}355}$ où $e$ exprime l’élasticité en atmosphères de $0^{\text{m}}{,}76$ et $t$ la température en dég. centig, à partir de $0^{\circ }.$
6. Annales de Chimie et de physique, t. 27, p. 101.