cette sphère sur elle-même, son action sur un même point changera, en général, en grandeur et en direction mais, si les élemens magnétiques sont des sphères de diamètres égaux ou. inégaux, ou bien s’ils s’écartent de la forme sphérique, mais qu’ils soient disposés sans aucune régularité dans l’intérieur d’un corps aimanté par influence, leurs formes n’influeront plus sur les résultats qui dépendront seulement de la somme de leurs volumes, comparée au volume entier de ce corps, et qui seront alors les mêmes en tout sens. Ce dernier cas est celui du fer forgé, et sans doute aussi des. autres corps non cristallisés dans lesquels on a observé le magnétisme mais il serait curieux de chercher si le premier cas n’aurait pas lieu lorsque ces substances sont cristallisées ; on pourrait s’en assurer par l’expérience, soit en approchant un cristal d’une aiguille aimantée librement suspendue, soit en faisant osciller de petites aiguilles taillées dans des cristaux en toute sorte de sens et soumises à l’action d’un très-fort aimant.
Telles sont toutes les circonstances physiques ou les diverses données de la question à laquelle nous nous sommes proposé dans ce Mémoire d’appliquer l’analyse mathématique, et que nous croyons avoir présentée sous le point de vue le plus générai et le plus conforme à la nature. Le principal problème que nous avons eu à résoudre, a été de déterminer en grandeur et en direction la résultante des attractions ou répulsions exercées par tous les élémens magnétiques d’un corps aimanté, de forme quelconque, sur un point pris en dehors ou dans son intérieur. En ajoutant aux composantes de cette force relatives à un point intérieur celles des forces extérieures qui influent sur ce corps, on aura les forces totales qui tendent à séparer les deux fluides réunis en ce point. Or, si la matière du corps n’oppose aucune résistance sensible au déplacement de ces deux fluides dans
