Le sens et l’intensité de l’aimantation en chaque point de ou ce qu’on peut appeler la distribution du magnétisme dans son intérieur, seront ainsi indiqués par les valeurs de ces quantités, quand la valeur de sera connue en fonction de
(3) Ces divers résultats tirés de mon premier Mémoire sur le magnétisme, conviennent à un corps homogène de forme quelconque. aimanté par des forces aussi quelconques. On a vu, dans ce Mémoire, que l’équation (2) se résout d’une manière complète lorsque ce corps est une sphère quels que soient d’ailleurs le nombre et la disposition des aimans qui agissent sur ses deux fluides ; nous allons montrer maintenant qu’on peut encore résoudre cette équation, en prenant pour un ellipsoïde quelconque mais en supposant en même temps que les forces qui produisent son état d’aimantation, émanent de centres assez éloignés de ce corps pour qu’on puisse les regarder comme constantes en grandeur et en direction dans toute son étendue.
L’origine des coordonnées étant au centre de cet ellipsoïde, soit
l’équation de sa surface, dans laquelle sont les longueurs de ses trois demi-axes. Nous aurons, par les formules connues,
en faisant, pour abréger
De même si l’on désigne par le rayon vecteur mené du
