doit être la différentielle d’une fonction des trois variables 
Par conséquent, on aura
au moyen de quoi les valeurs de 
pourront s’écrire ainsi :
![{\displaystyle {\begin{aligned}X&=4\pi kabc{\frac {d.}{dx}}\left[{\frac {\alpha _{_{\scriptscriptstyle {I}}}xf}{h^{3}}}+{\frac {\beta _{_{\scriptscriptstyle {I}}}yd.lf}{h^{3}dl}}+{\frac {\gamma _{_{\scriptscriptstyle {I}}}zd.l'f}{h^{3}dl'}}\right],\\Y&=4\pi kabc{\frac {d.}{dy}}\left[{\frac {\alpha _{_{\scriptscriptstyle {I}}}xf}{h^{3}}}+{\frac {\beta _{_{\scriptscriptstyle {I}}}yd.lf}{h^{3}dl}}+{\frac {\gamma _{_{\scriptscriptstyle {I}}}zd.l'f}{h^{3}dl'}}\right],\\Z&=4\pi kabc{\frac {d.}{dz}}\left[{\frac {\alpha _{_{\scriptscriptstyle {I}}}xf}{h^{3}}}+{\frac {\beta _{_{\scriptscriptstyle {I}}}yd.lf}{h^{3}dl}}+{\frac {\gamma _{_{\scriptscriptstyle {I}}}zd.l'f}{h^{3}dl'}}\right].\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/48a25103a98ed88e73fad18fb488c25cd0bd1152)
En les comparant aux équations (5), on aura
![{\displaystyle Q=4\pi kabc\left[{\frac {\alpha _{_{\scriptscriptstyle {I}}}xf}{h^{3}}}+{\frac {\beta _{_{\scriptscriptstyle {I}}}yd.lf}{h^{3}dl}}+{\frac {\gamma _{_{\scriptscriptstyle {I}}}zd.l'f}{h^{3}dl'}}\right].}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/30ff3363f3a7f57832628c2e3f9e886b22da0fff)
Telle sera donc la fonction de 
dont les différences partielles relatives à ces variables feront connaître en grandeur et en direction l’action de 
sur un point extérieur 
déterminé par ces trois coordonnées ; résultat qui comprend la solution complète du problème que nous nous étions proposé de résoudre.
(8) J’ai déjà remarqué dans mon premier Mémoire, qu’en faisant la quantité 
égale à l’unité dans les formules relatives au magnétisme, elles se réduisent à celles qui se rapportent aux actions des corps conducteurs de l’électricité,
