et en substituant cette valeur dans celle de 
il vient
![{\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {C} &=\int \left[{\frac {(n+1)\left(r^{2}\cos .\xi -qz\right)}{r^{n+3}\cos .\zeta }}-{\frac {2}{r^{n+1}}}\right]u\delta u\mathrm {d} \varphi \\&=\int \left[{\frac {n-1}{r^{n+1}}}-{\frac {(n+1)qz}{r^{n+3}\cos .\zeta }}\right]u\delta u\mathrm {d} \varphi .\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/aff807c2d32f951d9c88d3e139f96e90505cd6e2)
Le circuit étant très-petit, on peut regarder les valeurs de 
et de 
comme constantes et égales par exemple à celles qui se rapportent au centre de gravité de l’aire du circuit, afin que les termes du troisième ordre s’évanouissent, en représentant ces valeurs par 
et 
l’intégrale précédente prendra cette forme
![{\displaystyle \mathrm {C} =\left[{\frac {n-1}{l^{n+1}}}-{\frac {(n+1)qz_{1}}{l^{n+3}\cos .\zeta }}\right]\int u\mathrm {d} \varphi \,\delta u.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/55bc43c51e2a2dd35a1433ed46529b61cb2db756)
Mais 
est l’arc 
décrit de 
comme centre avec le rayon 
et 
donc 
est l’aire infiniment petite 
et l’intégrale 
exprime l’aire totale de la projection du circuit, c’est-à-dire 
puisque 
est l’angle du plan du circuit avec le plan des 
on aura donc enfin
![{\displaystyle \mathrm {C} =\left[{\frac {(n-1)\cos .\zeta }{l^{n+1}}}-{\frac {(n+1)qz_{1}}{l^{n+3}}}\right]\lambda .}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f07eb9fc91fe5943e0b7f2117b70df2084791093)
On obtiendra des valeurs analogues pour 
et 
savoir :
![{\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {B} =&\left[{\frac {(n-1)\cos .\eta }{l^{n+1}}}-{\frac {(n+1)qy_{1}}{l^{n+3}}}\right]\lambda ,\\\mathrm {A} =&\left[{\frac {(n-1)\cos .\xi }{l^{n+1}}}-{\frac {(n+1)qx_{1}}{l^{n+3}}}\right]\lambda .\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/cd51c1f18f2cb617e0339d58558fcac984d6ba8a)
On connaîtra ainsi les angles que la directrice fait avec les axes, puisqu’on a pour leurs cosinus 
en faisant
