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métrique $\mathrm {H'I'K'L'M'N'O'P'Q'} ,$ arrive en $\mathrm {Q} ',$ suit le conducteur $\mathrm {Q'R'S'G'F'E'A'}$ qui le conduit dans la cavité $\mathrm {A} ',$ d’où il se rend en $\mathrm {C'}$ par le conducteur $\mathrm {V'U} 'i'f'k'hg'o'\mathrm {Z'C} ',$ et de là dans le rhéophore négatif.

Le courant allant dans la direction $\mathrm {LN}$ dans le diamètre $\mathrm {LN} ,$ et de $h$ en $k,$ puis de $k$ en $f,$ dans les rayons $hk,kf,$ il y a répulsion entre ces rayons et le diamètre ; de plus, le circuit fermé $ghkfi$ ne produisant aucune action sur le demi-cercle $\mathrm {LMN}$ dont le centre se trouve dans l’axe fixe $p\mathrm {H}$, le conducteur mobile ne peut être mis en mouvement que par l’action du secteur $ghkfi$ sur le diamètre $\mathrm {LN} ,$ vu que dans toutes les autres partics de l’appareil passent deux courants opposés dont les actions se détruisent. L’équilibre aura lieu quand le diamètre $\mathrm {LN}$ fera des angles égaux avec les rayons $kf,kh\,;$ et si on l’écarte de cette position, il oscillera par l’action seule du seteur $ghkfi$ sur ce diamètre.

Soit $2\eta$ l’angle au centre du secteur, on aura dans la position d’équilibre

$2\theta ={\frac {\pi }{2}}+\eta \quad {\text{ou}}\quad \theta ={\frac {\pi }{4}}+\eta ,$

d’où l’on conclut

${\begin{aligned}\cos .\theta -\sin .\theta =\cos .\theta -\cos .\left({\frac {\pi }{2}}-\theta \right)&=2\sin .{\frac {\pi }{4}}\sin .\left({\frac {\pi }{4}}-\theta \right)\\&=-{\sqrt {2}}\sin .{\frac {1}{2}}\eta ,\end{aligned}}$

et

$\sin .\theta -\cos .\theta ={\frac {1}{2}}\sin .2\theta ={\frac {1}{2}}\cos .\eta \,;$

Mais il est aisé de voir que quand on déplace, de sa position d’équilibre, le conducteur $\mathrm {L'L''}$ d’une quantité égale à $2\mathrm {d} \theta ,$ le moment des forces qui tendent à l’y ramener se compose de