ÉLECTRO- DYNAMIQUES. 363
46.
celle que nous avons employée plus haut relativement à ududep
d=6- udq¡
cos.
~n cèlle-ci cos. ç —Ngdzhra’xd, r v3
En supposant, comme nous l’avons fait pour la surface a, que les quantités varient ensemble de manière que leur produit conserve une valeur constante g’, on intégrera cette dernière expression, en supposant l’angle 7 constant, dans toute la longueur de la zone renfermée sur la surface c’entre les deux plans qui comprennent l’angle d’x depuis l’un des bords du contour jusqu’à l’autre. Cette première intégration s’effectue immédiatement et donne
~, D’v d z -d’ x rz 3 rI 31
rt, v~ et r2~~a représentant les waleurs deJr et de pour les deux bords du contour s’. Les deux parties de cette expression doivent maintenant être intégrées par rapport à y respectivement dans les deux portions du contour s’ déterminées par les deux plans tangents à ce contour menés par l’ordonnée y de l’élément d s ; et d’après la remarque que nous avons faite, page 317, à l’égard de la valeur de la force parallèle aux x dans le calcul relatif aux deux surfaces ter,- minées par le contour s, il est aisé de voir qu’on a ici /d’x 3
~, g’g"~d 2 ~y’ r3 d-r x
en prenant cette intégrale dans toute l’étendue du contour fermée ;’ les variables r, v et x n’étant plus relatives qu’à ce contour.
