DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 567
c’est-à-dire en mettant pour p sa valeur précédente (n° 45), . a ire, en mettant pour sa valeur pr’cé-d ñQTtblrc’psm.j ra veos. d ç 0’sm.a I/sin.èos.’ ~cos.’ a ~veos : cos.7z d~: ïVi U’sïn.a V sin. Vcos.3 g + cos.3 ’̃ jj CL ^cos^ – eos.’adl ̃ (52) Pour comparer cette diminution d’amplitude, à celle qui a lieu dans le cas des oscillations horizontales, supposons que l’aiguille dont il était question dans le no 42 9 soit la même que celle que nous venons de considérer ou du moins que les quantités V, C, relatives à la première aiguille, soient les mêmes que les quantités ï, l’, ç’, relatives à la seconde supposons aussi l’élévation de l’aiguille horizontale au-dessus de la plaque égale à la valeur moyenne de r que nous représenterons par ht, en èorte que h soit rélévationVdu pôle nord de l’aiguille inclinée dans sa position d’équilibre prenons enfin a pour l’angle dont l’aiguille horizontale a été écartée du méridien magnétique, et désignons par s la diminution d’amplitude de sa première osciU lation. D’après le n° 4a on aura
it l/Tsin. ra V1sin’Ja os~ £l"~ 6«’sin.« /cos.i-cos.adl ;
—a J’
I étant toujours la durée d’une petite oscillation de cette dernière aiguille soumise à l’action de la terre dont la valeur sera (n° 35)..̃̃̃ ̃̃ «̃= =- ’̃̃̃.̃
1~2m~’l'~
On ^evra prendre, pour la valeur approchée du rapport que l’équation précédente renferme (n°4o),
Ë > h*:
4~ ’~––’–– ?
4 x lhaz+lrz).
