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sur la double réfraction.

Démonstration de la loi de la réfraction pour les ondes
planes et indéfinies.

Soit, par exemple, $\mathrm {IN}$ (fig. 7) le plan de l’onde incidente, que je suppose, pour plus de simplicité, parallèle à la face d’entrée du prisme de cristal $\mathrm {BAC} ,$ dont les axes sont d’ailleurs dirigés d’une manière quelconque ; toutes les parties de cette onde arriveront simultanément sur le plan $\mathrm {AB} ,$ et elle n’éprouvera aucune déviation de son plan en pénétrant et en parcourant le cristal. Il n’en sera pas de même quand elle sortira du prisme : pour déterminer la direction du plan de l’onde émergente, du point $\mathrm {A}$ comme centre, et d’un rayon $\mathrm {AE}$ égal au chemin parcouru par la lumière dans l’air pendant le temps que l’onde met à aller de $\mathrm {B}$ en $\mathrm {C} ,$ je décris un arc de cercle, auquel je mène par $\mathrm {C}$ une tangente $\mathrm {CE} \,;$ cette tangente indiquera précisément le plan de l’onde émergente, comme il est facile de le démontrer^[1]. Si l’on considère chaque point ébranlé de la surface $\mathrm {AC}$ comme étant lui-même un centre d’ébranlement, on voit que toutes les petites ondes sphériques ainsi produites arriveront simultanément sur $\mathrm {CE} ,$ qui sera leur plan tangent commun : or, je dis que ce plan sera la direction de l’onde totale résultant de la réunion de toutes ces petites ondes élémentaires, du moins à une distance de la surface très-grande relativement à la longueur d’une ondulation. En effet, soit $\mathrm {H}$ un point quelconque de ce plan pour lequel je cherche en position

1. Je suppose le plan de la figure perpendiculaire aux deux faces du prisme.