et en intensité la résultante de tous ces systèmes d’ondes élémentaires. Le premier rayon arrivé en ce point est celui qui a suivi la direction perpendiculaire à et les rayons et partis des autres points et situés à droite et à gauche de se trouveront en arrière dans leur marche d’un nombre entier ou fractionnaire d’ondulations d’autant plus grand que ces points s’écarteront davantage du point Si maintenant on divise de telle sorte qu’il y ait toujours une différence d’une demi-ondulation entre les rayons émanés de deux points de division consécutifs, il est aisé de voir qu’en raison de l’éloignement de qui est très-grand relativement à une longueur d’ondulation, les petites parties dans lesquelles on aura divisé deviendront sensiblement égales entre elles pour les rayons qui font avec des angles un peu prononcés ; on peut donc admettre que les rayons envoyés par deux parties consécutives se détruiront mutuellement dès qu’ils auront une obliquité prononcée sur ou plus rigoureusement, que la lumière envoyée par une de ces parties sera détruite par la moitié de la lumière de celle qui la précède et la moitié de la lumière de celle qui la suit ; car sa largeur ne diffère de la moyenne arithmétique de celles entre lesquelles elle est située, que d’une très-petite quantité du second ordre : de plus, les rayons envoyés par ces trois parties doivent avoir sensiblement la même intensité, quelle que soit la loi de leur variation d’intensité autour des centres d’ébranlement, puisque étant sensiblement parallèles entre eux (à cause de l’éloignement de ), ils sont dans les mêmes circonstances[1].
- ↑ On peut faire pour les intensités de ces rayons la même observation
