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L’ÉQUILIBRE STATISTIQUE DES ÉMULSIONS

que nous connaissons $\mathrm {N}$, les tirer de l’équation (47) de Clausius

$\pi \mathrm {ND} ^{2}={\frac {v}{\mathrm {L} {\sqrt {2}}}}$

après calcul de ce qu’est le libre parcours moyen $\mathrm {L}$, quand la molécule-gramme du corps considéré occupe, dans l’état gazeux, le volume $v$.

Par exemple, à 370° (643° absolus), le libre parcours moyen de la molécule de mercure, sous la pression atmosphérique ($\mathrm {L}$ égal à 22 400 643/273) se déduit de la viscosité 6·10⁻⁴ du gaz par l’équation de Maxwell (46) qui donne pour $\mathrm {L}$ la valeur 2,1·10⁻⁵. Cela donne pour le diamètre cherché, sensiblement, 2,9·10⁻⁸ (ou 0,29 microns).

C’est ainsi que j’ai calculé les quelques diamètres suivants (en centimètres) :

Hélium	..........	1,7·10−8
Argon	..........	2,8·10−8
Mercure	..........	2,9·10−8
....	..........	....
Hydrogène	..........	2,1·10−8
Oxygène	..........	2,7·10−8
Azote	..........	2,8·10−8
Chlore	..........	4,1·10−8

Ces déterminations (surtout pour les molécules polyatomiques), et d’après la définition même des sphères de protection, ne comportent pas la précision possible pour les masses.

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