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hypothèses cosmogoniques
on aura comme loi finale de distribution des densités
78.Après ces préliminaires, envisageons un système mécanique (S)
à degrés de liberté. Sa situation à l’époque est définie par paramètres
Son énergie potentielle est une fonction de ces variables . Sa force
vive est une fonction des et de leurs dérivées par rapport au
temps. Si nous posons
nous aurons, pour définir le mouvement du système, les équations
différentielles suivantes (équations canoniques de Hamilton) :
(8)
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où représente l’énergie totale du système, fonction des
et des Posant pour abréger
les équations (8) s’écrivent
(9)
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Elles sont de la même forme que les équations (6), les et les
étant indépendants de De plus, les et les satisfont évidemment à l’équation
(10)
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de même forme que l’équation d’incompressibilité (7).
Si donc nous considérons