translation ; si ce moment de rotation initial existait, l’état final est une translation accompagnée d’une rotation autour d’un certain axe.
Le mécanisme de la conductibilité thermique est entièrement analogue. Reprenons nos deux régions contiguës A et B et supposons la région B plus chaude que la région A. Les molécules de B auront alors une force vive moyenne supérieure à celle des molécules de A ; par suite les molécules qui passent de B en A tendent à échauffer A ; celles qui passent de A en B tendent à refroidir B. Les températures finiront donc par s’égaliser.
Toutefois, si la masse gazeuse est d’un volume considérable, elle n’arrivera à son état final stationnaire tant mécanique que thermique, qu’au bout d’un temps excessivement long[1]. Mais chaque petit volume atteindra assez rapidement un état d’équilibre local, où les vitesses des molécules satisferont à la loi de Maxwell (il s’agit ici des vitesses relatives par rapport au centre de gravité de la région restreinte envisagée).
83.Revenons maintenant à la nébuleuse chaotique de M. du Ligondès, et voyons dans quelle mesure tout ce qui vient d’être dit sur
les vitesses des molécules gazeuses dans la théorie cinétique s’applique
aux projectiles qui composent cette nébuleuse. Si ces projectiles
étaient parfaitement élastiques, l’assimilation serait complète. Lorsque
deux projectiles élastiques de même masse, qui se sont choqués,
fig.18.
rebondissent l’un sur l’autre, la vitesse de leur centre de gravité
commun n’a pas changé, la force vive totale non plus ; quant à la
vitesse relative de l’un par rapport à l’autre, elle n’a pas changé en
grandeur, mais elle a changé en direction. En d’autres termes, si les
vecteurs et représentent (fig. 18) les quantités de mouvement
des deux projectiles avant le choc, leur somme géométrique n’a
- ↑ Voir ce qui a été dit au Chap. III, Section IV, au sujet de la faiblesse de l’influence des frottements quand il s’agit de grands volumes fluides.