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hypothèses cosmogoniques
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lement comme un aperçu, dont la conclusion semble néanmoins, devoir être acceptée.

Décomposons l’anneau supposé fluide en un grand nombre de tranches MNM′N′ par des plans méridiens (fig. 11) et assimilons chaque Figure 11
fig.11.
tranche à un des satellites précédents Pi. Il s’agit de calculer les seconds membres des équations (2), c’est-à-dire (en effaçant l’indice i)

On peut concevoir que la quantité

puisse être faite égale à zéro, car elle représente (à un facteur près) le travail élémentaire dû, dans un déplacement radial de la tranche, aux inégalités de l’anneau ; or, ce travail est très petit.

Calculons à présent la quantité

qui représente (à un facteur près) le travail élémentaire dû aux inégalités de l’anneau, dans un déplacement tangentiel de la tranche.

Appelons la densité du fluide dans le mouvement normal et sa densité dans le mouvement troublé. Le théorème de Poisson donne

c’est-à-dire

(5′)