point A. Si l’on présente ensuite au fil les points situés un peu au delà de A, et tous les suivans jusqu’à l’extrémité opposée U, il y aura partout attraction ; mais si l’on emploie un fil qui ait l’électricité vitrée, comme celui qui seroit attaché à un tube de verre que l’on auroit frotté, et qu’on l’approche de l’extrémité U, il évitera de même d’aller toucher cette extrémité, et se portera vers le point a ; et tous les points situés au delà de a jusqu’à l’extrémité R, agiront sur lui par attraction ; en sorte que l’on n’aura point précisément l’inverse des effets précédens, puisque, dans les deux cas, le fil est attiré par la partie moyenne de la tourmaline. Cette espèce de paradoxe s’éclaircira, si l’on fait attention que la partie moyenne étant dans l’état naturel, au moment où elle est présentée au fil, attire indifféremment ce fil, quelle que soit l’espèce d’électricité qui le sollicite ; de manière que, dans les deux cas, l’effet de cette attraction s’ajoute à celui du centre d’action qui agit sur le fil par une électricité contraire à la sienne.
456. Deux tourmalines, présentées l’une à l’autre, s’attirent par les pôles animés d’électricités contraires, et se repoussent par les pôles qui manifestent la même espèce d’électricité. Nous avons déjà démontré ces résultats en parlant des actions réciproques de deux corps idio-électriques, dont le fluide naturel auroit subi une décomposition (411). Pour vérifier encore ici la théorie par l’expérience, on fera chauffer deux tourmalines, et après avoir placé l’une d’elles en travers sur une lame de liége flottante à la surface de l’eau, on choisira l’un de ses pôles, auquel on présentera successivement les deux pôles de l’autre tourmaline. Lorsque les pôles en regard
