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ÉLÉMENTS DE THERMODYNAMIQUE CINÉTIQUE.

initial, et le même travail produit, puisque la surface totale est la même.

Or, chacun des cycles partiels ainsi découpés entre deux, adiabatiques voisins peut être considéré, par le même raisonnement, comme

Fig. 3.

équivalent à l’ensemble de trois cycles qui sont : d’une part le cycle de Carnot obtenu en traçant les deux isothermes qui passent par les points de rencontre de l’une des deux adiabatiques avec le cycle initial, d’autre part les deux petits cycles triangulaires que cette construction isole aux deux extrémités. Lorsque les deux adiabatiques considérées, deviennent de plus en plus voisines l’une de l’autre, les surfaces de ces deux petits cycles triangulaires deviennent aussi petites que l’on veut par rapport à celle du cycle de Carnot ; c’est dire qu’ils correspondent à un travail produit, et par conséquent aussi à un échange de chaleur équivalent, qui deviennent aussi petits que l’on voudra par rapport au travail du cycle de Carnot, lorsque ce cycle devient de plus en plus étroit. On peut donc, à la limite, considérer chaque cycle élémentaire comme équivalent à un cycle de Carnot, ce qui donne, en appliquant l’équation (30), la relation


d’où, par addition de ces relations écrites pour tous les cycles élémentaires, la relation fondamentale

(40) (40)


applicable à n’importe quel cycle réversible fermé.