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JEAN VILLEY.

Au contraire, sur les perpendiculaires au plan $(v,\,\mathrm {T} )$ élevées tout le long du segment de droite m₁m₂, il n’y a pas de point de la surface caractéristique. Pour achever de se représenter la configuration qui en résulte, il faut étudier la forme des lieux géométriques des points m₁ et m₂ lorsque la température $\mathrm {T}$ varie.

La longueur Am₁ va en augmentant (très lentement d’ailleurs, au moins tant que l’on est encore assez loin de la température critique définie ci-après) : c’est la dilatation thermique du liquide. La longueur Am₂, qui représente le volume spécifique de la phase gazeuse, diminue au contraire, et ses variations sont beaucoup plus rapides et beaucoup plus importantes en valeur relative. Cela se.comprend facilement, car la proportion des molécules qui forcent la barrière de cohésion est déterminée par l’excès de leur énergie cinétique moyenne au-dessus d’un certain seuil défini par le travail nécessaire pour vaincre les forces de cohésion ; elle augmente donc beaucoup plus vite, en fonction de la température, que n’augmenterait le nombre des chocs des molécules gazeuses (proportionnel à leur vitesse moyenne) si la phase gazeuse restait à densité constante : l’équilibre statistique exige de ce fait une augmentation rapide du nombre de molécules présentes par unité de volume dans la phase gazeuse.

Lorsque la température $\mathrm {T}$ atteint une certaine valeur ${\mathfrak {T}},$ qu’on appelle la température critique du fluide considéré, l’énergie cinétique d’agitation des molécules devient telle que les forces de cohésion ne sont plus jamais capables de les retenir agglomérées les unes aux autres, sous la forme que nous appelons liquide. On pourra alors augmenter indéfiniment le volume du fluide depuis sa plus petite valeur possible $\mu u$ sans jamais voir se produire d’hétérogénéité. La longueur du segment m₁m₂, qui diminuait progressivement lorsque $\mathrm {T}$ croissait sans dépasser ${\mathfrak {T}},$ est donc devenue nulle ; les deux points m₁ et m₂ et sont venus se réunir en un même point c de la droite $\mathrm {T} ={\mathfrak {T}}$, la valeur correspondante du volume spécifique $v$ est la limite commune des volumes spécifiques $v_{1}$ et $v_{2}$ des deux phases en équilibre hétérogène.

Les deux branches de courbe qui constituent, sur le plan horizontal $(v,\,\mathrm {T} )$ les lieux géométriques de m₁ et m₂ de se raccordent l’une à l’autre au point c, où elles sont toutes les deux tangentes à la droite $\mathrm {T} ={\mathfrak {T}}.$