yp est la dérivée T) de la tension maxinia que nous avons antérieurement représentée parp = ? (T).
Mais ce résultat très important peut être obtenu de façon beaucoup plus rapide et simple en notant que, la vaporisation ayant lieu à température constante, on peut écrire ûQ = /c/e ou, en utilisant l’expression trouvée pour Z,
mais T est constant ; et p ne dépendant que de T on peut écrire, au lieu de ^£5 la dérivée ... elle ne dépend, elle aussi que de T. et reste également constante ; une intégration immédiate donne alors
17. Fonctions énergétiques de l’état du fluide. — Toute fonction définie des deux variables (par exemple p et p) que nous avons choisies pour identifier les états d’équilibre d’un fluide représente une grandeur que nous appellerons une fonction définie de l’état du système. Les grandeurs p. e, T sont elles-mêmes de telles fonctions.
On en peut imaginer des infinités d’autres formées par toutes sortes de combinaisons algébriques de p, v et aussi T ; mais elles seront en général sans intérêt, sauf des cas exceptionnels où elles pourront être utiles pour faciliter certaines vérifications : par exemple, pour étudier les écarts par rapport à la loi des gaz parfaits, on envisagera la fonction pCy et on pourra la prendre comme ordonnée du diagramme de contrôle.
Les fonctions intéressantes seront celles qui représentent des propriétés du fluide. Elles seront alors, non pas construites algébriquement a priori à partir des variables, mais étudiées expérimentalement eu utilisant celles-ci comme paramètres, exactement comme on a fait pour étudier p en fonction de e et T en vue de définir la surface caractéristique mécanique.
Dans les problèmes de transformation de l’énergie, qui nous préoccupent pour produire du travail en dépensant de la chaleur, il y a des fonctions de ce genre qui ont une importance essentielle : ce sont les diverses fonctions calorimétriques (chaleurs spécifiques,
