fournir (algébriquement) de la chaleur, et de faire varier son volume, nous aurons beaucoup de peine à imaginer que, partant de M et augmentant le volume adiabatiquement, on puisse, par cette manœuvre parfaitement définie, obtenir indifféremment deux évolutions différentes MA ou MB. Si nous voulons une démonstration plus formelle, nous considérerons une isotherme Ti qui coupe1 S( et S2 en A et B : le
cycle fermé MB AM fournirait du travail en empruntant de la chaleur à une source unique (à température Tj) ; cette hypothèse est rejetée par le deuxième principe.
Considérons enfin la troisième condition. Supposons qu’une i s entropique S3 coupe une isotherme T : }, en deux points différents P.j et P2. Notons que, dans une détente adiabatique, un gaz qui fournit du travail sans recevoir de la chaleur, ne peut que l’emprunter à son énergie interne : la température, qui est le facteur essentiel de celle-ci doit baisser. A la disposition correcte de S : { par rapport à T ; ( au point P, , en correspondrait en P2 une opposée, inadmissible
