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et pendant toute la durée d’établissement du champ $\mathrm {H}$

(9)

$\mathrm {W} =-\int {\frac {e\mathrm {S} }{\tau }}d\mathrm {H} =-\int \mathrm {M} d\mathrm {H} ,$

si $\mathrm {M}$ est le moment magnétique du courant {particulaire dans la direction $d\mathrm {H} .$

Ce travail, fourni pendant la création du champ $\mathrm {H}$ par le courant qui l’établit ou par l’aimant qu’on déplace, se transforme en énergie cinétique ou potentielle de l’électron qui produit le courant particulaire. Il représente l’énergie potentielle relative du courant particulaire et du champ $\mathrm {H} .$

Cette transmission d’énergie au courant particulaire est corrélative de la modification diamagnétique ; ce sont là deux faces du même phénomène.

24. Si le moment magnétique initial du courant particulaire est $\mathrm {M} _{0}$ en l’absence de champ extérieur, il devient, en présence du champ $\mathrm {H} ,$

$\mathrm {M} _{0}+\Delta \mathrm {M} =\mathrm {M} _{0}-{\frac {e^{2}{\overline {r^{2}}}}{4m}}\mathrm {H} ,$

d’où

$\mathrm {W} =\mathrm {M_{0}H} -{\frac {e^{2}{\overline {r^{2}}}}{8m}}\mathrm {H} ^{2}.$

Et pour la molécule tout entière de moment résultant $\mathrm {M}$

$\mathrm {W=MH-H^{2}} \sum {\frac {e^{2}{\overline {r^{2}}}}{8m}}.$

Si les électrons négatifs jouent seuls un rôle important

$\mathrm {W=MH} -\left({\frac {e}{m}}\right)^{2}{\frac {1}{8}}\mathrm {H} ^{2},$

$\mathrm {I}$ étant le moment d’inertie des électrons négatifs contenus dans la molécule, pris par rapport à un axe central parallèle au champ.

Si le corps est purement diamagnétique, $\mathrm {M}$ est nul et