Si, au contraire,
est négatif, il y aura toujours des époques ou le centre de la sphère mobile s’éloignera du centre du mouvement, dans le sens de
et il en sera même toujours ainsi, duns ce cas, si l’on a
![{\displaystyle V>{\frac {gT}{2\varpi }}(1-\operatorname {Cos} .\alpha )\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e3a5c6148aae2f81893b95be9b99d7349542b65d)
Si
étant positif, on avait
![{\displaystyle V={\frac {gT}{2\varpi }}(1+\operatorname {Cos} .\alpha ),}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/76ee7de45ca31fdb5ff6cacf6b29454dcad55fd2)
ou bien si,
étant négatif, on avait
![{\displaystyle V={\frac {gT}{2\varpi }}(1-\operatorname {Cos} .\alpha ),}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ff98cb176265ba06f8e24778d326f10f48ea2a86)
le minimum de vîtesse dans le sens de
se réduirait à une vîtesse nulle.
En intégrant de nouveau l’équation (2), et se rappelant qu’à
doit répondre
on trouvera
![{\displaystyle r=\left(R-{\frac {gT^{2}}{4\varpi ^{2}}}\operatorname {Sin} .\alpha \right)+\left(V-{\frac {gT}{2\varpi }}\operatorname {Cos} .\alpha \right)+{\frac {gT^{2}}{4\varpi ^{2}}}\operatorname {Sin} .\left(\alpha +2\varpi {\frac {t}{T}}\right)\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/99e42932ff703f3cb087d6d1a5071f4557143707)
(4)
d’où l’on voit que la valeur de
se compose de trois parties, savoir : une partie constante, une autre qui croît indéfiniment avec le temps, et enfin une troisième qui est périodique. Il suit de là qu’en général on pourra toujours assigner une époque à laquelle le centre de la sphère mobile sera aussi éloigné qu’on le voudra du centre du mouvement.
Nous disons en général, car, si l’on avait
![{\displaystyle V={\frac {gT}{2\varpi }}\operatorname {Cos} .\alpha ,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/80cca51dc8a3b261ee263c049711ab55186990a1)