considérée, mais suivant des lois différentes ; elles ne sont égales que si la portion de matière est au repos.
Une autre définition de la masse permet de ne conserver qu’une seule masse. Supposons qu’une force constante agisse pendant un temps sur une portion déterminée de matière, initialement au repos ; au bout du temps cette force a imprimé à la matière une vitesse . Le produit de la force par le temps est ce qu’on appelle l’impulsion communiquée à la portion de matière : divisons cette impulsion par la vitesse, nous obtenons la masse maupertuisienne Le produit , égal à l’impulsion se nomme encore quantité de mouvement.
La masse est donc définie comme coefficient de proportionnalité entre l’impulsion communiquée et la vitesse acquise, comme capacité d’impulsion et non plus comme coefficient d’inertie. Dans l’ancienne dynamique, il y avait identité entre les deux définitions ; dans la dynamique de la relativité, la masse maupertuisienne se confond avec la masse newtonienne transversale, mais non avec la masse newtonienne longitudinale.
Nous appellerons donc dorénavant « masse » la capacité d’impulsion qui est indépendante de la direction suivant laquelle la force agit sur la portion de matière. On démontre que cette masse croît avec la vitesse suivant la loi extrêmement simple
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est une constante, la masse pour ou , c’est-à-dire la masse initiale ou masse au repos ; c’est la
