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chapitre VII. — phénomènes optiques des systèmes en mouvement relatif.

sives est égale à $\lambda ,$ diminuée du déplacement de la source

$\lambda ^{\prime }=\lambda -w_{\mathrm {A} }\mathrm {T} _{\mathrm {A} },$

$w_{\mathrm {A} }$ étant la vitesse de la source.

Fig. 9.

Le cas du mouvement de l’observateur et celui du mouvement de la source sont donc, par leur nature même, essentiellement différents.

Nous remarquerons que le maximum d’effet a lieu, dans un cas comme dans l’autre, lorsque le mouvement de l’observateur $\mathrm {O}$ et celui de la source $\mathrm {A}$ ont lieu suivant la droite $\mathrm {OA} \;:$ suivant une direction normale à $\mathrm {OA} ,$ si l’observateur et la source sont à une distance assez grande par rapport à $\lambda ,$ l’effet du mouvement est négligeable. Nous ne considérerons donc que les vitesses radiales ; nous désignerons par $w_{0}$ la vitesse radiale de l’observateur $($c’est-à-dire la projection de sa vitesse sur la droite $\mathrm {OA} ),$ et par $w_{\mathrm {A} }$ la vitesse radiale de la source. L’air est supposé immobile.

Comptons les vitesses radiales positivement dans le sens source ⇝ observateur. La formule générale qui donne la période $\mathrm {T} _{0}$ du son perçu par l’observateur s’obtient immédiatement : il suffit

BECQUEREL.

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