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chapitre II. — la recherche du mouvement absolu.

avec une vitesse $u$ :

$u=v\left(1-{\frac {1}{n^{2}}}\right),$

de sorte que, si $c$ est la vitesse de la lumière dans l’espace vide de matière et $c^{\prime }$ la vitesse de la lumière, pour une radiation d’indice $n,$ dans le corps en mouvement, on doit avoir

(1-2)

$c^{\prime }={\frac {c}{n}}\pm v\left(1-{\frac {1}{n^{2}}}\right),$

la vitesse d’entraînement $v\left(1-{\frac {1}{n^{2}}}\right)$ s’ajoutant à la vitesse ${\frac {c}{n}}$ dans le corps au repos ou se retranchant de cette vitesse selon que le sens du mouvement du corps est celui de la propagation des ondes ou le sens opposé.

Fizeau a vérifié expérimentalement la formule de Fresnel.

Fig. 2.

Une source de lumière est placée en $\mathrm {S} .$ Les ondes lumineuses, réfléchies par une lame de verre à faces parallèles, sont rendues parallèles par un objectif achromatique $\mathrm {L} .$ Deux rayons traversent les fentes $a$ et $a^{\prime },$ sont écartés par une bi-lame $\mathrm {AA^{\prime }} ,$ passent dans les tubes $\mathrm {AB} ,$ $\mathrm {A^{\prime }B^{\prime }} ,$ puis sont reçus sur une lentille $\mathrm {L^{\prime }}$ qui les concentre en son foyer $\mathrm {M} \,;$ en ce point, un miroir les renvoie au point de départ et l’on observe le retour en $\mathrm {O} .$ L’un des rayons suit le chemin $a\mathrm {ABMB^{\prime }A^{\prime }} a^{\prime }\mathrm {O} ,$ l’autre rayon le chemin $a^{\prime }\mathrm {A^{\prime }B^{\prime }MBA} a\mathrm {O} \,;$ en $\mathrm {O}$ on observe des franges d’interférences.

Si les tubes $\mathrm {AB}$ et $\mathrm {A^{\prime }B^{\prime }}$ sont remplis d’eau et si l’on communique à l’eau des mouvements de sens opposés, on voit que le rayon $\mathrm {ABMB^{\prime }A^{\prime }}$ traverse les tubes toujours dans le sens du mouvement, alors que l’autre rayon chemine toujours en sens contraire du sens du courant d’eau. Les franges ont, dans ces conditions, une netteté remarquable, malgré le défaut d’homogénéité inévitable des milieux traversés (inégalités des tempéra-