sons les déviations vers le haut. Pour simplifier la figure 176, la lentille de projection n est pas représentée.
À des points , de la fente correspondent des radiations bien déterminées. Les images , … sont dans des plans verticaux dont les distances horizontales relatives sont proportionnelles aux distances correspondantes des points , … ; cela en vertu des propriétés ordinaires des lentilles.
Les déviations vers le haut dépendent des indices.
Soit δ0 la déviation d’une radiation prise pour repère.
Supposons-la dans le rouge extrême ; soit λ0 sa longueur d’onde.
Les déviations des autres radiations sont de la forme :
Si l’image R′V′ de la fente RV était rectiligne, cela voudrait dire que δ – δ0 est une fonction linéaire de λ – λ0. Comme, d’autre part, on peut admettre que la déviation relative δ – δ0 est proportionnelle à la variation des indices (qui varient fort peu), il faudrait conclure entre n et λ une relation de la forme :
L’expérience montre que l’image est courbe.
L’allure de la fonction , est représentée dans la figure 177.
FIGURE 177
La relation n’est donc pas linéaire.
Dans le spectre visible on a très sensiblement :
{{Gauche|où Α et B sont des constantes positives.
Voici, pour fixer les idées, les indices de quelques lumières simples pour deux échantillons de verre rentrant dans les deux types fondamentaux : les flints (de densité 4) et les crowns (de densité 2,5) :
| Raies. | B | D | F | H |
Longueurs d’onde |
0μ 687 | 0μ 589 | 0μ 486 | 0μ 397 |
Indices dans le flint |
1 610 | 1 617 | 1 629 | 1 650 |
crown. |
1 512 | 1 516 | 1 522 | 1 532 |
Ces nombres ne s’appliquent qu’aux échantillons qui les ont fournis.
- 142. La loi de dispersion varie suivant le corps. Erreur de Newton.
1o. — Une expérience curieuse de Christiansen démontre le fait.
