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dence. Nul pour l’incidence normale, il devient égal à l’épaisseur pour l’incidence rasante.

Pour de petits angles d’incidence, on a :

$\cos r\,=\,1$,    $\sin \left(i\,-\,r\right)\,=\,i\,-\,r\,=\,i\,\left(1\,-\,{\frac {1}{n}}\right)\,=\,i\,{\frac {n\,-\,1}{n}}$.

FIGURE 59

La courbe représentative 59 commence par une portion OΑ quasi rectiligne et dont la formule précédente donne l’inclinaison.

Prenons l’épaisseur e pour unité ; i est mesuré en radians (90° valent 1,5708). Par exemple, pour n =1,5, on a :

${\frac {n\,-\,1}{n}}\,=\,{\frac {1}{3}}$,      ${\frac {\delta }{e}}\,=\,{\frac {i}{3}}$.

Pour i = 90° ou 1,5708, i : 3 = 0,524, ce qui détermine le point D.

D’après le § 35, dr : di = 0, pour i = 90°.

D’où :

${\frac {d\delta }{e}}\,=\,{\frac {\cos \left(i\,-\,r\right).di}{\cos r}}\,=\,\mathrm {tg} \,r.di$.

Cette formule donne l’inclinaison BC de la courbe au voisinage de son point d’aboutissement.

3^o. — On utilise le théorème précédent pour vérifier qu’une lame a ses faces (supposées planes) rigoureusement parallèles.

Nous décrirons plus loin la lunette astronomique, instrument employé pour déterminer les directions des faisceaux lumineux que nous recevons des astres. Une étoile envoie sur l’objectif de la lunette un faisceau de rayons parallèles qu’il transforme en un cône