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connue ; cependant $\nu$ n’est pas le vrai coefficient d’absorption, mais un coefficient complexe, qui dépend du coefficient d’absorption vrai $\alpha$, et du coefficient de réflexion $\beta$ et qui se confond avec le coefficient $\mu$ antérieurement défini (§ 113).

M. Schmidt a tenté de comparer les résultats du calcul aux résultats expérimentaux et a trouvé que la théorie indiquée est susceptible de rendre compte des expériences. Les coefficients $p$ et $\nu$ augmentent avec la densité du métal. Pour les métaux denses et pour des écrans de faible épaisseur, on peut prévoir que la loi de décroissance de l’intensité transmise est plus rapide que celle qui correspond à la loi d’absorption exponentielle pour des écrans plus épais ; ainsi l’importance relative de la réflexion dans les premières couches de matière rencontrées se prête à expliquer la baisse initiale relativement rapide du rayonnement transmis par des écrans minces de grande densité.

La valeur $p$ du rayonnement secondaire maximum renvoyé par un écran épais a été déterminée par divers observateurs^[1]. Les résultats numériques obtenus de différents côtés présentent de grands écarts qui dépendent probablement du dispositif expérimental employé. La quantité $p$ est une fonction croissante du poids atomique $\mathrm {P}$ et manifeste de plus une allure périodique. D’après M. Schmidt les coefficients $\alpha$ et $\beta$ déterminés par lui présentent aussi des relations avec la densité $d$ et le poids atomique $\mathrm {P}$ ; les expressions

${\frac {\alpha }{d}}{\sqrt[{3}]{\mathrm {P} }}=c_{1}\quad$ et $\quad {\frac {\beta }{\mathrm {P} d}}=c_{2}$

conservent des valeurs approximativement constantes de sorte que les quantités ${\frac {\alpha }{d}}$ et ${\frac {\beta }{d}}$ (coefficient d’absorption vrai et coefficient de réflexion par unité de masse) sont des fonctions du poids atomique $\mathrm {P}$ seulement. Connaissant les constantes $c_{1}$ et $c_{2}$ on peut calculer les valeurs de $\alpha ,\,\beta$ et $\nu$ pour toute matière simple. Si l’on admet que les valeurs des coefficients $\alpha$ et $\beta$ pour une molécule se déduisent par voie d’addition des valeurs de ces mêmes coefficients pour les atomes composants, on peut de plus calculer la valeur de $\nu$ pour une

1. Mc. Clelland, Phil. Mag., 1905. — Eve, Phil. Mag., 1904. — Kucera, Ann. d. Phys., 1905. — Righi, Phys. Zeit., 1905. — Schmidt, Jahrbuch d. Rad., 1908.