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l’ionisation due aux rayons $\beta$ à ce qu’elle aurait été si les rayons $\beta$ avaient été complètement absorbés par l’air. Le coefficient d’absorption des rayons $\beta$ de l’uranium par l’air n’a pas été mesuré, mais on peut en déduire une valeur approchée en admettant la proportionnalité du coefficient d’absorption à la densité de la matière absorbante ; la valeur relative à l’aluminium étant 14, celle relative à l’air sera 0,0065. L’ionisation par les rayons $\beta$ au voisinage de la substance active étant mesurée sur une longueur de 6^cm,1 on obtiendra l’ionisation totale en divisant la valeur expérimentale par 6,1 × 0,0065. On aura donc pour le rapport ${\tfrac {\mathfrak {I_{1}}}{\mathfrak {I_{2}}}}$

${\frac {\mathfrak {I_{1}}}{\mathfrak {I_{2}}}}=12,7\times 6,1\times 0,0065=0,5.$

On ne connaît pas $\mu _{1}$ et $\mu _{2}$ mais si l’on admet que le rapport de ces coefficients est le même que celui des coefficients d’absorption par l’aluminium, on trouve

${\frac {\mu _{1}}{\mu _{2}}}={\frac {2740}{14}},\qquad {\frac {\mathrm {J_{1}} }{\mathrm {J_{2}} }}=0,5{\frac {2740}{14}}=100$ environ.

Donc le nombre total d’ions qui peuvent être produits par les rayons $\alpha$ est beaucoup plus grand que celui qu’on pourrait obtenir avec les rayons $\beta$ de la même quantité de matière. Ce résultat est en accord avec celui qu’on peut prévoir si l’on admet que le nombre des particules $\beta$ rapides n’est pas très différent du nombre des particules $\alpha$ émises dans le même temps, et que l’énergie moyenne d’une particule $\beta$ est beaucoup plus petite que celle d’une particule $\alpha .$

142. Pouvoir pénétrant comparé. — Voici un Tableau qui indique d’une manière approchée les pouvoirs pénétrants des radiations. On a indiqué, pour les rayons de diverses espèces, la valeur du coefficient d’absorption $\mu$ pour une substance déterminée et la valeur de la distance $\mathrm {L}$ que les rayons doivent franchir dans l’air pour que leur intensité se trouve réduite de moitié.