Les deux autres composantes du déplacement électrique sont nulles si, comme nous le supposons, nous prenons pour axe des x la direction de la polarisation au point considéré. Si en même temps, revenant a nos notations du n° 46, nous appelons l'intensité du champ uniforme qui polariserait nos petites sphères comme elles le sont réellement, nous aurons : 60. — Nous avons vu que dans la théorie de Poisson et Mos- sotti la polarisation des petites sphères conductrices varie quand on fait varier le champ électrique dans lequel elles se trouvent placées, et que les courants qui se produisent dans ces petites sphères et résultant de cette variation peuvent être comparés aux courants de déplacement de Maxwell. Il importe de com- parer l'intensité de ces courants de déplacement dans les deux théories. Pour cela je vais calculer la valeur de f du déplacement élec- trique dans la théorie de Mossotti et la comparer à la valeur de / que nous venons de trouver. Chacune de nos sphères est polarisée comme si elle était sou- mise à l'action d'un champ uniforme d'intensité . Donc -d'après ce que nous avons vu au n° 49 se passe comme s'il existait deux sphères de même rayon que la sphère conductrice, l'une remplie de fluide positif de densité i, l'autre de fluide négatif de densité i, et si la sphère négative, coïncidant dans l'état d'équilibre normal avec la sphère positive, subissait sous l'influence d'un champ uniforme d'Intensité un déplace- ment .r0 donné par la formule Tout se passera donc comme s'il y avait déplacement en bloc des fluides électriques de chacune des petites sphères. Mais, les
