qui diffère de celle du déplacement dans la théorie de Maxwell, donnée par la formule (4). Le rapport de ces quantités est c'est aussi le rapport des intensités des courants de déplace- ment dans les deux théories. Dans l'air l'intensité du courant de déplacement est nulle quand on adopte les idées de Poisson puisque la formule (6) donne f' — o pourK=1etquelepou- voir inducteur spécifique de l'air est l'unité. Dans la théorie de Maxwell, le déplacement dans l'air a, d'après la formule (4), la valeur f= et par suite, contrairement à ce qui a lieu dans la théorie de Poisson, l'intensité du courant de déplacement n'est pas nulle dans ce milieu. C'est là la différence la plus importante qui existe entre les deux théories dont nous venons de comparer les conséquences. 61. Modification dela thèorie de Poisson. Cellules. — Mais, ainsi que nous l'avons annoncé au commencement de ce chapitre, il est possible en introduisant dans la théorie de Poisson quelques modifications secondaires de faire concorder ses résultats avec ceux de la théorie de Maxwell. C'est ce que nous allons montrer. Remarquons que si les formules (5) et (7), qui donnent h et le rapport des déplacements, ne sont pas homogènes, cela tient à ce que nous avons pris l'unité pour le pouvoir inducteur spé- cifique de la substance isolante qui sépare les sphères conduc- trices dans celle de Poisson. Il serait facile de vérifier que si nous désignons par K, le pou- voir inducteur de cette substance, les formules (5) et (7) devien- nent Cette dernière formule montre que si est très petit le rap- port des déplacements est voisin de l'unité. Les intensités des courants de déplacement auraient donc sensiblement la même valeur dans les deux théories -si K, était infiniment petit, ce qui
