fonction de ces coordonnées et des charges M et M' ; nous pou- vons poser W = F (,,,M,M'). Pour que le système soit en équilibre, il' faut appliquer au conducteur mobile C une force égale et contraire à la force qu'exerce sur lui le conducteur C'
soient — X, — Y, — Z les composantes de la force qu'il faut appliquer à C. Puisqu'il y a équilibre, la somme des travaux virtuels de toutes les forces agissant sur le système, tant intérieures qu'extérieures, doit être nulle. Pour un déplacement du centre de gravité de C le travail de la force extérieure est — Xo;, celui - des forces intérieures est oç ; nous avons donc Nous tirons de cette équation pour la valeur de la composante X de la force exercée par C' sur C, 76. — L'hypothèse la plus simple et la plus naturelle que l'on puisse faire pour expliquer les attractions et répulsions entre conducteurs électrisés est d'attribuer ces actions à l'élasticité du fluide répandu entre les conducteurs et de chercher à appliquer à. ce fluide les principes ordinaires delathéorie de l'élasticité. Malheu- reusement les conséquences de cette hypothèse ne sont pas con- formes'aux faits expérimentaux. En effet, dans un fluide élastique les forces élastiques résultant de déplacements très petits sont des fonctions linéaires de ces déplacements. Par conséquent l'hypo- thèse dans laquelle nous nous sommes placés conduirait à admet- tre que la force qui s'exerce entre deux conducteurs électrisés est une fonction linéaire des charges électriques des conducteurs. Il en résulterait qu'en doublant les charges de chaque conducteur on devrait avoir une force double; or, on sait que si les charges de deux conducteurs viennent à être doublées la force qui s'exerce entre eux est quadruplée. Bien d'autres hypothèses ont été proposées pour expliquer cette-
