de l’onde ; nous devions nous attendre à cette conséquence, la transversalité des vibrations étant exprimée par l’identité
Si l’on compare les équations de condition (3) aux équations (5) du no (145), on voit qu’elles ne diffèrent de celles-ci que par l’introduction des quantités Ces quantités sont donc, à un facteur constant près, les composantes de la force de liaison ; par suite, les cosinus directeurs de cette force sont proportionnels à La force de liaison est donc normale au plan de l’onde, et cette conséquence mathématique de l’incompressibilité de l’éther aurait pu remplacer la seconde des hypothèses de Fresnel.
154. Les valeurs de la vitesse de propagation de l’onde plane s’obtiendront en éliminant entre les équations (3) et l’équation (4). Si nous admettons avec Fresnel que la force élastique résultant du déplacement d’une onde plane, est indépendante de la direction de l’onde, la fonction des forces ne doit pas dépendre de et, par suite, le polynôme doit se réduire à un polynôme homogène du second degré en multiplié par un polynôme homogène du second degré de dont la valeur est constante ; ce dernier polynôme ne peut être que En prenant les axes de coordonnées parallèles aux axes de l’ellipsoïde de polarisation on aura
