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et qu’en même temps Jupiter est attiré lui-même vers le satellite avec une force

${\frac {{\mathfrak {S}}_{1}}{r_{1}^{2}\left(1+p_{1}^{2}\right)}}\,;$

d’où il suit que la force totale qui tend à rapprocher le satellite de Jupiter est

${\frac {\mathbb {Z} \!^{\upsilon }+{\mathfrak {S}}_{1}}{r_{1}^{2}\left(1+p_{1}^{2}\right)}}.$

Cette expression doit être comparée avec l’expression de la force centrale ${\frac {\mathrm {F} }{r^{2}\left(1+p^{2}\right)}}$ (Article I), c’est-à-dire, en la rapportant au premier satellite, avec ${\frac {\mathrm {F} _{1}}{r_{1}^{2}\left(1+p_{1}^{2}\right)}},$ ce qui donne d’abord

$\mathrm {F} _{1}=\mathbb {Z} \!^{\upsilon }+{\mathfrak {S}}_{1}.$

2^o Que le satellite ${\mathfrak {S}}_{1}$ est attiré vers le satellite ${\mathfrak {S}}_{2}$ avec une force

${\frac {{\mathfrak {S}}_{2}}{\Delta (r_{1},r_{2})^{2}}},$

laquelle peut se décomposer en deux autres l’une dans la direction du rayon mené du satellite ${\mathfrak {S}}_{1}$ à Jupiter, qui sera

${\frac {{\mathfrak {S}}_{2}r_{1}{\sqrt {1+p_{1}^{2}}}}{\Delta (r_{1},r_{2})^{3}}}\,;$

l’autre parallèle au rayon mené du satellite ${\mathfrak {S}}_{2}$ à Jupiter, et qui sera

${\frac {{\mathfrak {S}}_{2}r_{2}{\sqrt {1+p_{2}^{2}}}}{\Delta (r_{1},r_{2})^{3}}}.$

De plus le même satellite ${\mathfrak {S}}_{1}$ doit être regardé comme attiré par une force égale, et en sens contraire, à celle avec laquelle Jupiter est attiré par le satellite ${\mathfrak {S}}_{2},$ c’est-à-dire par une force

${\frac {{\mathfrak {S}}_{2}}{r_{2}^{2}\left(1+p_{2}^{2}\right)}},$

et dirigée parallèlement au rayon mené de ce dernier satellite à Jupiter.