ce que deviennent les angles 
relativement à cette molécule ; la distance de la molécule au point attiré sera 
en faisant, pour abréger,
la masse de la molécule sera 
et, si l’on désigne par 
la somme des molécules divisées par leurs distances au point attiré, on aura
l’intégrale relative à 
devant être prise depuis 
jusqu’à la valeur de à la surface du sphéroïde, l’intégrale relative à devant être prise depuis 
jusqu’à 
et celle qui est relative à 
ou à 
depuis 
jusqu’à 
La valeur de étant ainsi déterminée, on aura 
pour les trois attractions du sphéroïde dans le sens du rayon 
et perpendiculairement à ce rayon dans le plan de 
et 
et dans un plan perpendiculaire à celui-ci.
2. Supposons maintenant que le sphéroïde soit très-peu différent d’une sphère dont le rayon soit égal à 
on aura 
étant une fonction très-petite de sinus et cosinus de et 
dont on négligera le carré et les puissances supérieures ; il est clair que la valeur de sera égale à sa valeur relativement à la sphère, plus à la valeur relative à l’excès du sphéroïde sur la sphère. On sait, et il est facile de prouver que la première est égale à la masse de la sphère divisée par la distance 
elle est ainsi exprimée par 
en nommant 
l’angle de 
Quant à la seconde, comme nous ne tenons compte que des premières dimensions de 
il est aisé de voir qu’on l’aura en mettant, dans l’expression précédente de 
à la place de et 
à celle de 
Ainsi, en nommant cette seconde partie 
on aura
