De la vitesse du son dans l’atmosphère.
Je vais maintenant appliquer la théorie précédente à la vitesse du son dans notre atmosphère. Je considérerai, comme ci-dessus, ses molécules comme des groupes composés des molécules des divers gaz dont elle est formée, et qui se meuvent comme si les molécules de chaque groupe étaient liées fixement entre elles. Imaginons un cylindre horizontal d’une longueur indéfinie et rempli d’air en vibration. Pour avoir la force qui sollicite une de ses molécules 
désignons par 
la loi de la force révulsive de la chaleur, ndative à la distance 
La force révulsive de la chaleur d’une molécule 
sur la chaleur de la molécule 
sera 
étant la distance mutuelle des deux molécules, 
étant la chaleur de la molécule et 
celle de la molécule 
En nommant 
la distance horizontale de à et 
leur distance verticale, l’action révulsive de la chaleur de 
sur la chaleur de sera dans le sens horizontal, et en sens contraire de l’origine des 
En la multipliant par la densité 
de l’air au point et par 
étant la circonférence dont le diamètre est l’unité, on aura, pour la force entière qui sollicite la molécule dans le sens horizontal,
les intégrales étant prises depuis 
jusqu’à infini, et depuis 
jusqu’à 
On a
en désignant donc par 
l’intégrale 
et observant que est nul lorsque est infini, la force précédente devient
