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liquide serait constante, et toutes choses égales d’ailleurs, en raison inverse du paramètre p.

Enfin, si ce réservoir est supposé cylindrique ou prismatique, et sa section constante = A², l’on a pour le cas particulier

$g{\frac {{\textrm {D}}^{3}{\textrm {Y}}}{4{\textrm {A}}^{2}la}}={\textrm {V}}$.

La vîtesse d’abaissement de la surface du fluide dans le réservoir est donc, comme la vîtesse d’écoulement linéaire dans le tube, proportionnelle à chaque instant à la hauteur de la charge.

Maintenant que l’on conçoive l’écoulement compris entre deux limites déterminées de telle sorte que la hauteur de la charge qui au commencement de cet écoulement était représenté par h’, se trouve à la fin représenté par h", la quantité de mouvement de chaque tranche superficielle, considérée à une hauteur quelconque y au-dessus de l’orifice, sera exprimée par

$-{\textrm {VA}}^{2}dy=-g{\frac {{\textrm {D}}^{3}{\textrm {A}}^{2}ydy}{4{\textrm {A}}^{2}la}}$,

et l’on aura généralement pour la somme des quantités de mouvement de cette tranche, dans les positions successives qu’elle occupe,

$-\int {g{\frac {{\textrm {D}}^{3}{\textrm {A}}^{2}ydy}{4{\textrm {A}}^{2}la}}}=-g{\frac {{\textrm {D}}^{3}y^{2}}{2.4la}}+{\text{C}}$,

La constante C est telle que cette intégrale s’évanouisse à l’origine du mouvement lorsque y = h’, on a, par conséquent,

$C=g{\frac {{\textrm {D}}^{3}h'h'}{2.4la}}$,