Si aucun des deux coëfficients
et
n’est égal à zéro, on pourra déterminer
et
en faisant
et
et alors l’équation que nous considérons sera réduite à la forme
![{\displaystyle {\frac {d^{2}\varphi }{dt^{2}}}=a{\frac {d^{2}\varphi }{dx^{2}}}+b\varphi .\qquad }](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8a10f16036ec73a215a60ca7bee25cb01119ff60)
(13)
Si, au contraire, l’un de ces coëfficients est nul ; qu’on ait, par exemple,
on ne pourra plus poser l’équation
mais on pourra toujours déterminer
et
en faisant
et
ce qui réduira l’équation proposée à cette autre forme :
![{\displaystyle {\frac {d\varphi }{dt}}=a{\frac {d^{2}\varphi }{dx^{2}}}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/469474c60f1091cbd6041792bb6f4c8dc8b0900d)
Ainsi, l’équation générale du second ordre peut toujours être ramenée à l’une ou l’autre de ces deux formes particulières : nous avons intégré précédemment la dernière équation ; il ne nous reste donc plus qu’à considérer l’équation (13), dans laquelle
et
sont des coefficients constants qui peuvent être positifs ou négatifs.
(20) Pour exprimer commodément son intégrale en série ordonnée, suivant les puissances de
nous ferons usage de cette notation abrégée :
étant une fonction quelconque de
nous poserons
![{\displaystyle a{\frac {d^{2}\mathrm {X} }{dx^{2}}}+b\mathrm {X} =\delta \mathrm {X} ,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/64455c9f935f7828ae0faac72ee2ef811726eac3)
et nous désignerons par
etc., ce que devient
lorsqu’on y remplace
par
etc.; en sorte qu’on ait généralement
![{\displaystyle a{\frac {d^{2}\delta ^{n-1}\mathrm {X} }{x^{2}}}+b\delta ^{n-3}\mathrm {X} =\delta ^{n}\mathrm {X} .}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0a3cb69b55f33a4a2211f701c77632f682a669bd)