ne convient qu’à des masses d’une forme semblable et de petites dimensions. Il était connu depuis long-temps des physiciens, et il se présente pour ainsi dire de lui-même. En effet, si un corps quelconque est assez petit pour que l’on puisse regarder comme égales les températures des différents points, il est facile de connaître la foi du refroidissement. Soit la température initiale commune à tous les points, et la valeur de cette température après le terme écoulé il est visible que, pendant l’instant la quantité de chaleur qui s’écoule dans le milieu, supposé entretenu à la température est désignant la surface extérieure du corps. D’un autre côté, désignant la chaleur nécessaire pour élever l’unité de poids de la température à la température on aura pour l’expression de la quantité de chaleur qui porterait le volume du corps dont la densité est de la température à la température Donc est la quantité dont la température est diminuée lorsque le corps perd une quantité de chaleur égale à on doit donc avoir l’équation
ou
Si le corps a la forme sphérique, on aura, en appelant le rayon total, l’équation
Supposons que l’on puisse observer, pendant le refroi-
