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2A0 THÉORIE DES PHÉNOMÈNES

en nommant la longueur des conducteurs, et quand ce rectangle devient un carré, on a –r= pour la valeur de la force ; enfin, si l’on suppose l’un des conducteurs indéfini dans les deux sens, et que soit la longue de l’autre, les termes où r/, rj r/ r" se trouvent au dénominateur disparaîtront on aura

r.’ + r/’– ra"~ r/=a ; ;

et l’expression de la force deviendra

ii’l l

qui se réduit à iï quand la longueur l est égale à la distance a..

Quant à l’action de deux courants parallèlement à la direction de $’, elle peut s’obtenir quelle que soit la forme du courant s. En effet la composante suivant à d. ?’ étant I 1 1 /COS.3 p

—ii i d~ d(-–– 2 y 7

l’action totale qu’exerce d^’ dans cette direction sur le courant L’L"(fig. ai) a pour valeur

1 ^COS.’g^ COS.’ fr’

2 i i’ ds’ V r" r’ J

a r" 7~

et il est remarquable qu’elle ne dépend que, de la situation des extrémités L’, L" du conducteur s-, elle est donc la même, quelle que soit la forme de ce conducteur, qui peut être plié suivant une ligne quelconque.

Si l’on nomme a’ et a" les perpendiculaires abaissées des