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tend évidemment vers la limite ${\frac {1}{4}}ii'p$ à mesure que les angles $wa$ et $wb$ s’approchent de zéro ; elle s’évanouit avec $p$ quand ces angles deviennent nuls.

Reprenons maintenant la valeur générale du moment de rotation en n’y faisant entrer que les distances $\mathrm {OL''} =a'',$ $\mathrm {OL'} =a',$ et les différents angles, valeur qui est

${\begin{aligned}{\frac {1}{2}}ii'&{\bigg [}a''\sin .(\beta ''_{2}-\varepsilon )-a''\sin .(\beta _{1}''-\varepsilon )-a'\sin .(\beta _{2}'-\varepsilon ){\bigg .}\\&\quad \left.+a'\sin .(\beta '_{1}-\varepsilon )-{\frac {a''\cos .\varepsilon }{\sin .\beta ''_{2}}}+{\frac {a''\cos .\varepsilon }{\sin .\beta ''_{1}}}+{\frac {a'\cos .\varepsilon }{\sin .\beta '_{2}}}-{\frac {a'\cos .\varepsilon }{\sin .\beta '_{1}}}\right]\end{aligned}}$

et appliquons-la au cas où un des conducteurs $\mathrm {L'L''}$ (fig. 25) est rectiligne et mobile autour de son milieu $\mathrm {L_{1}} ,$, et où l’autre part de ce milieu. En faisant $\mathrm {L'L''} =2a,$ on a

$a''=a,\quad a'=-a,\quad \beta '_{1}=\pi +\varepsilon ,\quad \beta ''_{1}=\varepsilon ,\quad \sin .\beta '_{1}=-\sin .\beta ''_{1},$

et en désignant comme précédemment les perpendiculaires abaissées de $\mathrm {L} _{1}$ sur $\mathrm {L'L_{2},\,L''L_{2}} ,,$ l’expression du moment devient

${\frac {1}{2}}ii'\left(p''_{2}+p'_{2}-{\frac {a\cos .\varepsilon }{\sin .\beta ''_{2}}}-{\frac {a\cos .\varepsilon }{\sin .\beta '_{2}}}\right).$

Or

$\sin .\beta ''_{2}:a::\sin .\varepsilon :r''_{2}\quad {\text{et}}\quad -\sin .\beta ''_{2}:a::\sin .\varepsilon :r'_{2},$

et les valeurs de $r_{2}''$ et de $r_{2}'$ tirées de ces proportions et substituées dans l’expression précédente la changent en

${\frac {1}{2}}ii'\left[p_{2}''+p_{2}'+\cot .\varepsilon (r'_{2}-r''_{2})\right].$

Lorsqu’on suppose $\mathrm {L_{1}L_{2}} ,$ infini, on a $p_{2}''=p_{2}'=a\sin .\varepsilon ,$ $r_{2}'-r_{2}''=2a\cos .\varepsilon ,$ et cette valeur du moment se réduit à

${\frac {1}{2}}aii'\left(2\sin .\varepsilon +{\frac {2\cos .^{2}\varepsilon }{\sin .\varepsilon }}\right)={\frac {aii'}{\sin .\varepsilon }}\,;$